B、结合图例说明
如有一杯热水，为90度，还有一杯凉水为19度。把这两杯水，放到一个理想状态的，绝热保温箱中。过一段时间，高温的水开始降温，而低温的水开始升温。时间长了，这两杯水，与箱子内的空气，都成一个温度了。(这个温度不太精确，包括加热空气，大约在53度左右。)按热二定律的说法，该系统熵为最大了。

上图为：有理想保温箱，内装两杯温度不同的水

图为：在搞保温箱内当两杯温度不同的水，时间一长，两杯水的温度就一样了。
由此有人问？
能否将这个过程反过来，即：在这个，箱内温度与两杯水，都是53度的系统中，重新把一杯水加热到90度，而另一杯还是19度呢。
回答：热力学第二定律说不能。因为，温度只能高温向低温扩散，而不能自发的，有低问向高温集中。
但是，有的人却说可以，热力学第二定律是不对的。
见下图的方形过程：

图为：在一个封闭的系统中，如何能使两杯温度相同的水，而变成一杯是热水，一杯是冷水呢？
如大科学家麦克斯韦说是可以的，这就是著名的麦克斯韦妖问题
麦克斯韦妖是詹姆斯·麦克斯韦假想存在的一理想模型。麦克斯韦设想了一个容器被分为装有相同温度的同种气体的两部分A、B。麦克斯韦妖看守两部分间"暗门"，可以观察分子运动速度，并使分子运动较快的分子向确定的一部分流动，而较慢的分子向另一部分流动。经过充分长的时间，两部分分子运动的平均速度即温度(参考统计力学中对于温度的微观解释)产生差值并越来越大。经过运算可以得到这一过程是熵减过程，而麦克斯韦妖的存在使这一过程成为自发过程，这是明显有悖于热力学第二定律的。

图为，麦克斯韦妖的示意图，即热是分子运动，但是分子运动速率有快有慢，如果有个小妖精，在一个门口，将速度快的分子，档到一个室内，速度慢的分子档到另一个室内，这样，一个室内就会有都是高速度分子，即得到高温，反之另一个室内就是低温，这样就会得到温差，就会得到熵减。

如果用这个麦克斯韦妖，就可以把重新制造温差。而重新使一杯水回到原来，的19度，而另一杯水问哦90度。
麦克斯韦妖，的理论模型，是不完整的，首先引进了一个神话的妖精去干活，神话妖精就是虚构的。对其最为有名的回应之一是由列奥·西拉德于1929年提出。西拉德指出如果麦克斯韦妖真正存在，那么它观察分子速度及获取信息的过程必然产生额外的能量消耗，产生熵。白话：这个要分开快慢分子的妖精，在分快慢分子干活的时候，也需要能量，即需要吃饭。 但是麦克斯韦，还是坚持自己的观点是正确的。
如果是我辩解，麦克斯韦观点正确的话，可以这么说，那么它观察分子速度及获取信息的过程必然产生额外的能量消耗，这个消耗就一定大于所得到的能量吗？如：两人打乒乓球，一方一个大力扣杀，另一方可以用很小的力，调整一下球拍的角度就可以，使球打到需要的点上。这样得到总的负熵，会大于获取信息给出的正熵。
本文所述，就是已经解决了这一问题。即用特定的装置，可以在一个恒温系统中，重新产生温差。证明熵是可逆的。

为了说明我的装置道理，继续往下说
上面说的两杯水，是在空气导热的情况下进行的，如果没有空气的导热可不可以完成这种情况呢。
上面是将上面的实验放到真空罐中，隔绝空气的导热，是否可以。
回答问题是可以当的，它可不用空气导热，还可以利用热辐射，进行导热。

图为实验放到真空罐中
C、热辐射知识与热力学第二定律
热辐射既不依靠分子之间的碰撞，又不依靠气体或液体的流动，物体因自身的温度直接向外发射能量的方式，叫做热辐射。温度越高，辐射越强。热辐射的实质是通过射线(红外线、可见光线、紫外线)传递能量。热辐射的过程包含着能量转变的过程：先由热源的内能(热能)转变为辐射能(射线)；被其他物体吸收后，又由辐射能转变为热能。热辐射能以光的速度把热量从一个物体传给另一个物体，并能穿过真空。
一般物体，在273K（绝对零度）以上，都向外发射热辐射，物体的热辐射，温度高的发射量大且波短，反之低温的物体发射量小且波长。热辐射属于电磁波，常温物体发射电磁波属于红外线的范围，人的肉眼是看不见的。但是皮肤可以感受到。如果到了500°C，就可发射可见光的波长，即看到暗红色的光，温度再高，就是白光了，再高就到紫外线了的波长了（人眼看不到了）。

上左图为：对冬天的房屋的热辐射，红外线成像。右图为：用红外线摄像，拍摄的人体温度图片。

图为，该装置在真空状态下，利用红外线导热的情况。

上图为在没有空气导热的情况下，利用红外线热辐射的麦克斯韦妖，可以重新将两杯温度一样的是，分成一倍为19度，一杯为90度。
现在的问题是，热力学第二定律，是正统的认同，而麦克斯韦妖，只是质疑的一个观点。

热力学第二定律，明确说法是：
另外有部分推论：比如热辐射：恒温黑体腔内任意位置及任意波长的辐射强度都相同，且在加入任意光学性质的物体时，腔内任意位置及任意波长的辐射强度都不变。

图，墙壁散发热辐射红外线示意
热力学第二定律要求：恒温黑体腔内任意位置及任意波长的辐射强度都是绝对相同的。如果有一点的不同，就回导致温差，出现熵减，由此不符合热力学第二定律。这就要求是没有，等于0,，如果有了，就是小，可以积少成多，如小到0.001，将这个小的数字，连加起来，也会很大很大。如果是0就是加的再多，也等于0。
由此如果推翻热力学第二定律问题就是，在一个封闭的恒温系统里，用一些方法，能否在局部再出现温差，也包括，恒温黑体腔内局部位置，及任意波长的辐射强度，在部分区间会出现不同的辐射强度。
而本文研究的结果，在恒温腔内局部位置，部分区间会出现不同的辐射强度。
D、本文的道理
主要是利用红外线的一些材料性质，出现：透明、折射、反射等，解决的。
现在先讲一些引导知识：

上图，淡绿色图形为透明体，光线经过透明体发生折射，直线为，不经过透明体，的光线，另外就是经过透明体，发生折射走到路线。

图为三角棱镜

上图为：光透过三角棱镜透明体图。
如图可知：同一种透明体，光垂直进入，在斜面折射出来，透明体的角度越大，折射率越大。由于角度的问题，折射率越大，其出来的光柱，直径越窄。
这里对透明体角度有限制，当大到一定程度，就会发生全反射。
假设，每根光的射线，没有损失，其出来的光柱，直径越窄，光线的密度越大。
见下图：

上图为进来的光柱经过折射，而出来的光柱变细，由此密度增高。
如果将这个出来的窄光柱聚焦。

图：如果将这个出来的窄光柱聚焦。加个聚光镜聚焦，这个焦点的，光的密度，就会大于整个系统光的平均密度。

图为在一个系统中用这种结构，在焦点地方出现的，高密度红外线热辐射的示意。

E、明显问题与核心论述
这里有个明显问题就是：光从低密度低密度，进到高密度透明体时，要有反光。要损失掉部分光，由此，即使折射出来的光，光柱变细了，看上去密度变大了，但是去掉损失掉的光，使这部分光，是否还与进入透镜钱的光，密度差不多呢？

图光从低密度低密度，进到高密度透明体时，要有反光。要损失掉部分光，
但是：在这里，还有一个增加，该光柱密度的光源，即有反射，也会反射，另一处来的光源,因为该系统有来自四面八方，的均衡光线。
关于这个需要的，二合光的直线密度。是否要大于该系统的平均直线密度问题，要经过量化计算一下，就可知道。
这里的基本道理即：
一个透明体的反射率是相同的，这就是，正面来的光，被反射，损失的越多，而测光来的光被反射补充的就越多。
见图：

图为折射反光损失，与侧面光发射的补充
计算问题如下：

图为计算光路图

上图为计算图
计算图右、是关于三角棱镜中，在光有空气直角进入玻璃透明体（散射红外线部分光柱A），后经过斜角面折射出来（需要高密度接收光 C），由于角度变化，直径变细，再加上反射的光（散射红外线部分光柱B ），经过计算，光（需要高密度接收光 C）的密度就会增加.
计算图左、计算的条件图，下面的计算证明图1，需要高密度接收光C ，光密度要高于该系统平均散射光的问题。
计算1，见计算图，散射红外线部分的光柱，当进入光（平行指向左方向箭头部分，直径A到D点）经过透明角棱镜折射出来（斜下箭头部分，直径B到C点），选折射率为1.5的透明体（三角型棱镜部分）。在本题条件中，反射率为零的情况下（即没有侧光，‘向下箭头部分’的反射光），光压密度增加率如何变化。
已知： 折射率n=1.5，折射定律：n=sinI/sinQ，sinI/n= sinQ， 已给条件sinI=sin60℃，（I 为入射角，图中（-----）为法线，Q为折射角，因为光是可逆的，这里为反方向，I为出射角。）
求：在上述条件下，需要的高密度光，密度量增加多少？
解：sin60=0.866 sinI/n=sinQ，0.866/1.5=0.577 = sin35 = sinQ 因为角Q 是35度，角FCD与角ACD是相似三角形，故角CAD=35度，角B与角D都是直角，角I与角CEB为内错角，由于相似形关系，BCA角=CEB角=角I= 60度。设进入光柱，光压密度为1（把该系统平均光压都设为1）个单位（方向向左箭头部分，直径A到D点）。先求A到C的长度（用三角函数，知道一直角边，再求斜边，光压密度与长度为反比）即： Sin（90 – 35）= Sin 55 = 0.819。再求B到C的长度（即长度比，也是光压密度的反比）即： Sin30=0.5 0.819 / 0.5= 1.638
答：当进入光（方向向左箭头部分，直径A到D点）经过透明角镜折射出来（斜下箭头部分，直径B到C点），在本题条件中，反射率为零的情况下{即没有侧光（方向向下箭头部分）}，光密度量‘由1增加到1.638’，即增加了63.8%。
计算2，如图1，当进入光经过透明角镜折射出来，在本题条件中，反射率为20%的情况下{即有侧光（向下箭头部分）}，光压密度增加情况。
已知：B到C的长度（光压） 1.683单位，反射率为20%。
求：在上述条件下，需要的光，密度量增加多少？
解：1.638× 0.8=1.310 侧光（向下箭头部分）压密度为1（该系统平均光压都设为1）， 1 × 0.2=0.2，1.310 +0.2=1.510
答：光密度量，由1增加到1.510’，增加了51.%。
计算3，如图1，当进入光经过透明角镜折射出来，在本题条件中，反射率为50%的情况下，同理计算得1.132，光密度量增加了13.2%。
如果反射率为100%，就是不透明的，光密度量为1，即该系统平均光密度量。

F、性质结论
由上面计算，分析可得出结论，该结构不论透明镜的反射率大小，当垂直进入光经过透明角镜折射出来，光射密度都是增加的。
该结构与透明体反射率有关，即透明体反射率越小，出光密度越高。（各物质透明体，反射率是有区别的。还可采取一些方法，减少反射率，如镀膜等）。故此定义为：在三角型透明体中，在垂直面进入，折射面出来的光，再加上反射光，两光叠加后，该角度光密度大于该系统的平均光。
该装置还有一些因素，如光线直角进入透明体表面的时候，也有反射，但是该反射减少的光，得到被两处反射来的光补充，再反射回去，由此影响不明显。
还有、该结构还与透明体角度有关，即出光斜面角度越大，越接近全反射角，出光密度越高。是正比关系。
还有、该结构还与透明体折射率有关（是上面技术，可知）即折射率越大，出光密度越高。是正比关系。见下图示意：

图为：同样的角度，透明体的角度不同，折射率不同。（如在可见黄光中，空气与真空的折射率为1.0003，玻璃为1.5，钻石为2.4，碘晶体为3.34。）
还有、如果没有，侧翼的光来补充，即用这种结构，采用高折射透明材料，高角度。解决低反射率的问题，能否增加，光密度量的问题。
这个问题是，可能的。见下图示意：

图为，加减反膜。可以减少反射。

还有、透明体，一般有吸收率，即有一些光透不过去，也不反射，而被吸收。但是在该光谱中，科学定律为，吸收发射是正比的，吸收率高，发射率也高，由此也不会有根本的影响。
还有、该结构还与出光的密度与透镜的透明度有关，即透明度越好，出光密度越高，是正比关系,半透明的，会导致光线的雾散。
还有、该结构，在该散射光的系统中，取的是部分直光柱，此直光柱是相对的，实际是个圆台形状的光柱，理论上是与透明面越垂直光的效果越好，但实际大部分光是有一定角度的，即角度在一定范围都有效。

图为：实际据对的平行直光是很少的，啫喱的直光指小角度光
还有、该结构的透明体，要求是能透过物体常温发射红外线的波长，而大部分可以透过可见光的透明体，如玻璃，亚克力等，对该波长的红外线是不透明的.该材料可选用溴化钾与氯化钠晶体等。

图为可以透过红外线的材料。

G、故此定义
在非平板的透明体中，在垂直面进入，折射面出来的光，再加上反射光，两光叠加后，该角度光密度大于该系统的平均光。
散射光照射，总的是平均的，在该结构中，这部分光柱密度增加，而其它部分光柱光压就要减少，如果检测该系统的平均光压密度，会与其它地方一样。我们的目的是要不断的提高光的密度，提高能量等级。由此要设法利用这一特点。方法例如上面说过：把该角度光柱，聚焦后再散射，就会得到，高于该系统的平均光压密度。再进入下一个系统。

将直线光聚焦，也可用凸透镜聚焦于反光聚焦等方法。见图

上图将直线光聚焦，也可用凸透镜聚焦于反光等方法。

上图为：该原理的一种透镜的聚焦，左图为原理图，右图为立体图。右图片为角锥透镜图片。

图为：该原理的一种双锥透镜的聚焦，左图为原理图，中图为立体图。右图为方体镜形式。
H、用这种单元多个串联并联来加大温差与能量
用这种单元多个串联并联来极大温差与能量，可以做成‘温差板’、与、‘温差墙’、即墙的一面是高温，另一面是低温。理论上温差可以很大，能量度也很大。

图是用该原理，做到实用温差墙。

图为：多个单元串联与并联组成的温差板。
回到开始的问题：即在一个恒温系统中，两杯温度一样的水，在中间放上这样的温差板，就可以使得，一杯水升温，一杯水降温。

图为回到开始的问题：即在一个恒温系统中，两杯温度一样的水，在中间放上这样的温差板，就可以使得，一杯升温，一杯降温。

I、下面讨论逐级聚焦问题
能否将散射光。聚焦呢？道理也不复杂，即就很多个这种装置，逐级聚焦起来，见下图示意：

图为逐级聚焦示意图

图为逐多级级聚焦，可产生高温示意图

图为本案如同金字塔聚焦高温示意
J、下面再例举一个装置的实际应用例子
上述证明了，利用光通过棱镜产生不平均分配的特点，可以提高光的能量密度，得到高于该系统平均能量，即在聚焦点上，提高了温度。用这一基本原理，可以设计出很多几何结构的温差装置。下再例举一装置实际应用。
下面图为该装置的原理图：

上图为利用本案做成瓦楞板的形式
在透明三角棱镜下，形成的折射光与反射光叠加，使光柱密度增加的光路原理图。图上右：结合本装置的三角透明体。

图左：透明三角瓦楞片立体图。图右：透明三角大片瓦楞片外观图。
该设计结构模型，本装置形状为，将透明三角大片瓦楞片折叠，围成一个方柱体结构，外有反光壳，两端有两个窗口。

上图并采用多组并联、串联的‘集阵’结构.
并采用多组并联、串联的‘集阵’结构，由此达到增大温差的作用。这样，就可以出现一个温差墙，墙的正面热，背面冷。

图为温差墙示意

L、该问题的疑问
说到这里，很多人会问，这个道理并不复杂，主要是高中的物理知识。这么大的科技突破，怎么以前人，没有想到呢？
至于以前有否想到的问题，大家要清楚一点，这是互联网时代，大部分信息都可以查到。而我在中国普及互联网不久，就上网，一直在查找这类问题。结论是，该突破属于首创。
而且该题目申请专利了，作为发明专利，专利局走了检索程序，结论也是创新的。
但是该专利，现在还没有批复。原因为：属于二类永动机，可能有文件，属于永动机的就不批。
而二类永动机，就是前所未有。该专利还在复审中。
我研究这个题目，是在1993开始研究的，到了2009年，才找到了这个道理。这里主要的障碍有：
二类永动机属于偏科技，懂的人少。我研究的初期，并不知道这个属于二类永动机，几年后才知道的。
如果研究一类永动机的人有10万，而研究二类永动机的人一万都不到，即上千人。
这里需要有，跨学科知识，要懂热力学、热辐射与光学知识等。
这里需要光学知识，研究光学的人很多，但是研究光学的人，主要是研究成像，光谱等。如果不往这方面想，是想不到，即使发现了问题，也不会联想到这方面。
该项目，实验以前很困难，往往研究光学需要透镜，但是一般的玻璃与亚克力玻璃，对常温发射红外线是不透明度的。由此就实验不出来温差。
以前透过红外线的材料多用‘钼’，这种材料非常贵，以后才普及有氯化钠与溴化钾晶体等，在网上就可以买到。
在这个光路图中，有两点障碍，一个是需要直光进，斜光出，要有测光叠加，但是还有一步需要聚焦，才可以获得高密度，如果不是在这方面，有很熟练透彻知识的人，是不容易想到这几点结合 的。
用红外线研究二类永动机的人，外国有，但是我没有找到具体是谁，说明很少。在中国，我只知道有个王飞先生的人研究过。别的人就不知道了。由此可见，研究这个问题的人很少。
也可能有这种原因，研究者一查资料，就会得到否定的结论，由此就会止步了。
我的研究，在2010就实验证明出来，到了现在，也浮不出水面。主要因为，就是找不到有话语权的，研究过该题目的人，把它弄明白。遇到的是一片，不太懂人的，凭感觉否定声音。而网上的喷子，基本都说外行话，想当然认为，不可能。
我国主流科技，属于跟风研究，对外国的创新很明感，而对中国国内的创新，多以嗤之以鼻，即根本看不起民科。也有正式文件，对民间有争议的项目不受理。而永动机，属于典型不受理项目。
现在网上，永动机类的科技，虚假很多，尤其在咋骗方面。多次喊狼来，狼不来，就造成了很难让人相信的问题。
M、即热辐射二极管项目在研究过程中没有得到证实的方案
我成功后，回首看，道理并不人们想象的如此深奥，总结一下自己走的弯路，感觉也费了很大力气，下面就把在研究过程中，没有得到证实的方案与设想谈一下。
A、太阳能的聚焦想法
一般物体在零下273度以上都辐射红外线，也叫热辐射。太阳能聚焦，而这些热辐射，是看不到的光线是否也会聚焦呢，由此就有下想法。见下图：

该道理对小面积热源有作用，但是如果在一个系统中，到处都是一样的光辐射，就不会起到某一局部，光能密度高的问题。太阳光能聚焦，用成像公式画，实际是一个小太阳，一定面积的光，经过聚焦镜实际是图像距离表现的大小，而光密度并没有增加。
B、不对称的凹透镜的照射
该方法我研究过，在网上查，有一个叫王飞的先生研究过。
在热平衡状态，自然界在每一角度都有接近等量的热辐射，其中不乏平行与聚合到点的热辐射。见下图：

上1图中，当自然界中平行热辐射透过凹透镜，平行热辐射被散开。
图2中，由于聚合光走过聚合点后就变为散射光，因此，自然界中的聚合热辐射与散射热辐射等价。当自然界中聚合热辐射透过凹透镜，聚合热辐射透被平行化。由图1及图2的分析可以看出：自然界中热辐射单向通过凹透镜得到的结果是不同的，存在无序的热辐射向有序的热辐射转变。
图3中采用大量微凹透镜获得大量高密度的平行热辐射，再经过凸透镜的聚焦即可获得高于等温系统的热辐射。

上图4采用多个上图的装置连接凹透镜，焦点的热辐射平行化后，以便进入光纤束。最后所有的光纤束合并，把所有的辐射投向另一凸透镜，产生的高能辐射为免费能源点燃了希望。
实事求是的讲，该想法，我在，2000年前就研究过，也困扰了我一段时间，后来想通了，否定掉了，没有试验，否定的理由：“光发射角度是无限可分，在无穷远的光线中，几乎无垂直光与平行光，这些画的直线与平行线，都是有小角度的，如果用成像图形来画（小角度），就发现不会有聚焦。也同1的道理的变相，想象光的密度会增加，实际并不增加。初始光密度是1个单位，到后来还是1个单位”。
C、疏密透光体，因折射反射，带来的光照射密度的区分，而产生的温差。
该方法我研究过，在网上查，王飞先生也研究过。
灯光从水下出水面有个全反射问题（见图），同样的光源，从水面上进入水中的就没有全反射。这就是个不对称的界面——光二极管。如果把水换成可以透远红外的材料，光源利用周边的所有物质发射的红外线，水底铺设强吸收红外线材料，那么，由于水底红外线有全反射问题，有部分发射不出水面，而外部的红外线却可以轻松进
入水底，如此不对称传递下，温度必将发生相应的变化。
与此类似的一种比较实用的方案是，把两种折射率相近的介质紧密接触，光在两介质间穿越就无全反射与折射现象，如果两介质对红外线的吸收率完全不同，则对红外线而言，这个紧密接触面就相当于图1的水底。

上图中，热辐射由不易透红外线介质（2）向易透红外线介质（1）透射，由于介质（1）与介质（2）紧密连接，因此，介质（2）的热辐射无需折射直接进入介质（1），当该辐射透过介质（1）的另一界面时，由于全反射原因，有很大部分的热辐射被全反射回来，只有θ角（约90度）内的热辐射才可以离开。反之，外部的红外线进入介质（1）却很容易，没有全反射的因素，这些辐射很容易到达介质。
图中，绝热系统被图2的光二极管隔离为两个腔体，左右温度相同时，腔体都向中间的光二极管发射等量的红外线，右边的红外辐射到达不易透红外线介质（2），被吸收，并同时发射等量的热辐射，该辐射直接进入。

上图，透红外线介质（1），但在穿越易透红外线介质（1）另一界面时，发生全反射效应，有一半的辐射被返射回来。而此时，左边腔体的红外辐射很容易进入易透红外线介质（1），并直接到达不易透红外线介质（2），因此这个辐射加上刚才反射回来的辐射使得不易透红外线介质（2）温度提升，由于热辐射的不对称传递，无需消耗外界能源而可令两边产生温差。

D、这是我研究的，是上述的道理的延伸，把平面改成球面。
这种结构，可以看到，球心的图像放大，划线也证明光线有聚焦作用。即中心园，接收的辐射光能多，见左图示意。
左下图为：两组组合，右面同上图的透明环球体结构（可向中心吸热），左面是相反的环空结构而外面是透明体（可由中心放热），由此热辐射密度走向是：由右向左（箭头方向）。


图是为了说明，该结构的可行性，将透明材料改成了空气，由于空气的密度不同，而使光的折射率变化。两组组合，右面同上图的透明环球体结构（可向中心吸热），左面是相反的环空结构而外面是透明体（可由中心放热），由此热辐射密度走向是：由右向左（箭头方向）。
下左图是为了说明，该结构的可行性，将透明材料改成了空气，由于空气的密度不同，而使光的折射率变化。

上图是另一种结构，就象一个大缸，这种结构，也有明显的聚光效果。
实事求是的讲，该想法，王飞的与我的，在，2000年前就研究过，也困扰了很长时间，也在可见光中实验过，但是没有得到定论，怀疑否定的理由有：
1、密度高的物质，导热能力高，不容易产生温差。
2、透明体底为黑体，可同麻体与白体说明，打到黑体的光会有一部分的反射光，打到黑体上再成为直光，从正面发射出来，即光在直面上发射的多，而并不产生明显温度。
3、物质在薄到一定程度都透光的，人感觉是黑体，实际表面有一层是透明体，这样两面都是透明体，只是薄厚的关系。
4、光线在密度大的物质里，也是折射率高的物质里，速度慢，这样虽然光的线条数量增加了，但是击打的频率减少了，由此射到物体的能量并没有增加。
该问题，有待于以后可有人研究的更明白一些。
E、 黑体与反光体的温差
一些人认为黑体吸光，温度就高，反光的物体，就不好吸热，如雪地上于黑纸的吸热反差。由此联想到，在热辐射问题上，也存在这种情况，即黑体吸收热辐射能力强，温度会高，而反光体吸收热辐射能力弱，温度会低。见下图示意：
该问题，如果深学习一下，就会知道其道理，即以前有人研究过，在黑体辐射公式中有：‘基尔霍夫

该问题，如果深学习一下，就会知道其道理，即以前有人研究过，在黑体辐射公式中有：‘基尔霍夫辐射定律’，由德国物理学家G.R.基尔霍夫于1859年建立。式中吸收比的定义是：被物体吸收的单位波长间隔内的辐射通量与入射到该物体的辐射通量之比。该定律表明，热辐射辐出度大的物体其吸收比也大，反之亦然。
F、单反镜
现市场有这样的镜片，在可见光方面的表现为:在这面看是一个镜子，但是在另一面看，就可以看到对面的图像。如电影‘红番区’中，演员‘成龙’照这样的镜子。

当看到这种镜子，有人就会联想到，如果作用于热辐射红外线，就成了单向板，也就是二极管。
但该想法深研究得出的结论就不是了，光是可逆的，可见光只是在另一面被吸收成暗色，另一面反光，而两面进出总的能量是一定的。因为反光面亮，眼睛就要首先感觉到亮光反射图像，而透过来的暗光图像，就被掩盖了。反之，这面不反光，没有反射图像，而透过来的光的图像，就看到了。该道理并不能形成热辐射单向板（热辐射二极管）的现象。
G、红宝石聚光器的道理
由红宝石激光器原理联想到的，将“散射光”经谐振腔后集中从一端发射出去。根据该道理也有人联想过，用常温红外线的散射光，经谐振腔后集中从一端发射出去，达到聚焦的目的。估计没有试验成功。这个道理，是否，我还说不清，不排除有成功的可能。
下图为红宝石聚光器道理简图

H、椭圆的研究
下图该方案为一大学物理学报上的一篇文章，题为：《这是永动机吗？兼谈物理中的数学模型》
因为原文长，在此简要谈一下。
该文章是否定理一种永动机的方案。该方案是一个椭圆模型。见下图

上右图是该结构产生的效果图
该道理，此永动机的设计者认为，右侧圆心F2发射的光，可以100%，的到达左侧圆心F1，而左侧发射的光，会有部分被大椭圆边圈反射回来。由此左侧圆心会出现温升，反之右侧圆心会出现温降，由此产生温差。
这是一个批判的文章，否定的原因，如果圆心是一个理想的点，是可以出现这种情况。但是在小的点，放大看都是一个园面，而园面照射，有一部分光就不是照到对方的园面上。
I、抛物线的研究
同方案9有类似处，是一个抛物线与一个聚焦镜的组合。
见左图示意

J、椭圆加圆台方案
该方案，我研究一段时间，看网上网友也研究过，对这个方案我有一些疑惑，没有得到定论。
该方案见左图示意：

以上的各种方案，没有出来结果，主要的含糊的原因：
1、理论的错误，即想的合理，但实际是个错题。
2、由于数量级小，设备不精确没有试验出来。
3、也许正确，但试验装置差，出现试验错误。
4、由于个人能力等问题，有想法没有实际试验，等等。
以上就谈的，几个‘热辐射二极管’题目，理论含糊，试验没有证实出来的方案。关于理论明确，试验成功的‘热辐射二极管温差器’的设计，上文阐述了。

N、具体应用问题
该项目，应用很广，可以代替大部分能源，下面重点说一下‘温差墙’的用途：
做成厚板形状，或是一面墙。这样，墙的一边就会出现高温，另一边就会出现低温。这种温差墙，可用于：不消耗电能的冰箱、空调、热水器、温差电池等。
（A）用于室内间壁墙
墙的高温面这边的就是高温，反之就是低温。


上图为用该墙板墙板间壁，这边高温室可以当游泳池，那边低温室可以当滑冰场。
(B)如用于冰箱
是一种免费能源冰箱，只要在外壳包裹一层，这种温差器装置，就可以将冰箱内部的热量导出来。

上图：是用于冰箱示

C)、用于热水

上图示意。用于热水器，也是一种免费能源热水器，只要在外壳包裹一层，这种温差器装置，就可以将空气中的热量导进来，加热水。
(D)、用于空调

上图示意。用于房屋空调，夏天热量导出室内，使室内凉爽。冬天将温差器装置翻转，热量就会导入室内，使室内暖和。
(E)、用于发电
下图示意：

上图为：将电气设备的热量导出来，再发电，这种电器可以非常省点，或不用外来电源。
(F)、用于空调服
下图示意：

图为：用该能源，这样就是再冷，再热的天，也不怕。
(G)、吸收空气的能量发电
用于电动汽车的动力。见下图：

上图示意的是：电动汽车，后面有个拖斗，拖斗内，有多组二极管温差器，带动温差电池发电，而发的电，供给前面的电动车。这种这车，可以一直行走，不用燃料费用。
（H）、用于农业
可以不占用土地，见下图：

上图示意，用该能源搞立体农业可以使生产食品不用土地，让人饿不死。即用这种能源，产生电能，带动发光灯，植物在光合作用下，吸收二氧化碳，变成农作物食品。如用它生产海藻，可以多层，可能几立方米装置，就可以养活一个人。可以实现食品不用耕地的梦想。

（I）、另该能源可以循环利用
该能源可以无处不在，取之不尽，有别与其它能源，由此特殊利用方法很多，例如：将来地球有大灾难时。人类就可以制造一个封闭的大球，在大球内用该能源产生光能，使植物在光合作用生长产生农业食品，而人类再吃这些植物食品，由此就可以在该封闭环境中一直生存下去。见下下图：

图为：诺亚方舟的设计，用这种方法，可以生产食品。在避难所中，长期生存下去。
O尾言
热力学第二定律，是根据当时的理论与实验而制定的，并被正统的科学界认同，正统的科学界认同的道理，大部分是正确的，但是也有一些是错误的而被后人否定与修改。问题关键是要有使人信服的理论与实验证据。
现在人类攻破了一个又一个的科学难题，如：千里眼、顺风耳、飞翔天空、嫦娥奔月、机械人、毁灭性炸弹等，这些科技果实，在以前都认为是不可能的。但是还有很多科技难题没有突破，诸多问题，是有可能突破或突不破的。科学要实事求是，随人类进步，科技的发展，很多重大的科技题目，会一个又一个的被攻破。

力求今年出头。